Celda de referencia de fluorescencia inducida por láser (LIF) con yodo (I2) para calibración de longitud de onda láser. Incluye fotomultiplicador Hammamatsu R955 (160-900 nm). Este sistema de fluorescencia inducida por láser (LIF) contiene un tubo fotomultiplicador (PMT) con su base, un compartimento para filtro de corte y una celda de yodo sellada al vacío. La longitud de onda de un láser comercial sintonizable, como un láser de diodo de onda continua (CW) o un láser de colorante pulsado, suele presentar una pequeña desviación y, por lo general, no presenta un barrido lineal en energía. Una práctica común consiste en registrar simultáneamente el espectro de referencia de un átomo o molécula con energías de transición bien conocidas. Esto permite calibrar con precisión los datos espectrales recopilados. Este sistema permite obtener el espectro LIF del yodo, que puede utilizarse como espectro de referencia. El espectro de absorción del yodo (a menudo registrado con láseres CW) se obtiene generalmente colocando un fotodiodo en la salida de la celda de referencia. La técnica LIF es más aplicable a láseres pulsados de alta potencia pico, como los láseres de colorante y los osciladores paramétricos ópticos (OPO). La celda de yodo está fabricada con una celda de cuarzo sellada a la llama y montada dentro de una robusta placa Conflat Cross, lo que la hace prácticamente irrompible. Un sistema óptico de recolección de fluorescencia integrado se monta en un soporte deslizante para lograr una gran capacidad de captación de luz, de modo que la fluorescencia del yodo se proyecta sobre el fotocátodo del tubo fotomultiplicador. Este sistema LIF permite obtener espectros con una excelente relación señal/ruido a partir de sistemas láser pulsados de baja potencia. Estos sistemas pueden solicitarse con o sin un sistema de calentamiento integrado para la celda de yodo. La versión con calentamiento incluye calentadores de cartucho integrados, un termopar y un controlador/fuente de alimentación proporcional-integral-derivativo (PID), lo que permite al operador seleccionar la temperatura deseada entre la temperatura ambiente y 250 °C. El espectro BX del yodo a temperatura ambiente o tras calentamiento contiene miles de transiciones rovibracionales bien conocidas, formando un espectro continuo entre 14 800 y 20 000 cm?¹. La figura inferior muestra un ejemplo de espectro LIF del yodo registrado con un láser de colorante pulsado con un ancho de línea de 0,04 cm?¹. El espectro se obtuvo con un paso de 0,003 cm?¹, promediando 10 pulsos láser, y se calibró con 24 líneas de yodo hasta una desviación estándar de 0,002 cm?¹. En estos experimentos, el tubo fotomultiplicador se alimentó con -850 V CC como fuente de alimentación de alto voltaje, se utilizó un filtro de corte de paso largo de 645 nm para bloquear la luz dispersada del láser, la señal analógica LIF se capturó con un integrador de puerta y se registró con nuestro sistema de adquisición de datos. El espectro LIF del yodo es susceptible a la dispersión por potencia. Recomendamos instalar una lente divergente y utilizar filtros de densidad neutra antes del brazo óptico de entrada para reducir la cantidad de energía láser que atraviesa el sistema LIF. Como regla general, se recomienda reducir la potencia del láser hasta que sea apenas visible, como en una tarjeta de visita blanca con las luces de la sala apagadas. Este es un buen punto de partida para asegurar que las líneas de yodo sean lo más nítidas posible, evitando la dispersión por potencia. Este sistema de fluorescencia inducida por láser incluye brazos ópticos para limitar el ruido de fondo de la iluminación de la sala y definir con precisión el eje óptico, lo que facilita la alineación del láser. Estos sistemas LIF se apoyan en tres postes de mesa óptica de ½” (incluidos soportes y pedestales de 1”) para facilitar su montaje y nivelación en cualquier mesa óptica. También ofrecemos diversos accesorios, como filtros ópticos de corte de paso largo de 2 pulgadas cuadradas para bloquear la luz láser dispersada por el fotomultiplicador (PMT), una fuente de alimentación de alto voltaje ajustable para el PMT, integradores con puerta, copias impresas del atlas I2 y software de adquisición de datos. El precio de este sistema incluye un tubo fotomultiplicador Hamamatsu R955 sensible al rojo y una base (amplia respuesta espectral de 160 a 900 nm).

Caja de obturación para tubo fotomultiplicador (PMT) de Ideal Spectroscopy. Esta caja está diseñada para controlar la exposición a la luz de un tubo fotomultiplicador (PMT). La obturación permite bloquear o permitir el paso de la luz al PMT, protegiendo así el detector sensible de la iluminación excesiva o no deseada y permitiendo controlar la exposición a la luz durante experimentos, pruebas y el funcionamiento del sistema. Diseñada para su integración en laboratorios de espectroscopia y sistemas ópticos, la obturación proporciona una forma práctica de aislar el PMT del recorrido óptico sin alterar el entorno.

Caja de filtros para tubos fotomultiplicadores (PMT) de Ideal Spectroscopy. Esta caja de filtros está diseñada para controlar las longitudes de onda de la luz que llega a un tubo fotomultiplicador (PMT). El filtro transmite selectivamente un rango específico de longitudes de onda, bloqueando las porciones no deseadas del espectro electromagnético, lo que permite al PMT detectar la luz dentro de la región espectral deseada. Diseñada para su integración en laboratorios de espectroscopia y sistemas ópticos, la caja de filtros proporciona una forma práctica de ajustar la luz que llega al PMT sin alterar la configuración óptica circundante. El filtro se puede extraer y reemplazar fácilmente con la herramienta de extracción de filtros ópticos de Ideal Spectroscopy (S101223), lo que permite instalar diferentes filtros según sea necesario para alcanzar rangos de longitud de onda específicos en diferentes experimentos, pruebas y configuraciones de sistema.